Průtokoměr

Flux Meter je přístroj s permanentními magnety s pohyblivou cívkou, která je připojena k pohyblivé cívce, je dlouhá nebo krátká, a v důsledku toho je přístroj užitečný při testování železa, kde čas potřebný ke zhroucení nebo obrácení toku může být několik sekund. . Výchylka se čte z počáteční polohy ukazatele na kvadrantové stupnici, když ukazatel dosáhne své maximální výchylky; poté se ukazatel pomalu posune zpět do nulové polohy. Typická výchylka v plném rozsahu by byla dána změnou 10 μWb-t.

Silné hustoty toku ve vzduchové mezeře lze měřit alternativní metodou, ve které se malá cívka otáčí vysokou a známou rychlostí, přičemž indukované emf je úměrné místní hustotě toku.

Intenzita magnetické indukce
Intenzita magnetické indukce je fyzikální veličina používaná k popisu vlastností magnetického pole, vyjádřená jako B, směr B v bodě magnetického pole je směr magnetického pole v bodě a velikost B označuje síla magnetického pole v bodě.

V soustavě jednotek SI (International System of Units) je jednotka síly magnetické indukce [volty · sekunda/metr 2] a [volty]·[sekunda] se nazývá Weber, takže jednotka síly magnetické indukce se nazývá [Weber/metr 2] nebo [Tesla], označované jako [T], v systému jednotek CGSM je jednotkou síly magnetické indukce [Gauss]. Jednotky jsou označeny symboly: V je [volty], s je [sekundy], m je [metry], Wb je [Weber], T je [T], Gs je [Gauss], mT je [milit].
1T=1Wb/m2=104Gs=103mT (1)

Magnetická siločára, magnetický tok a věta o spojitosti magnetického toku
Magnetické pole je graficky znázorněno čarami magnetického pole. Magnetické siločáry různých magnetických polí generovaných proudem jsou znázorněny na obrázku 1. Magnetické siločáry jsou bezhlavé a bezocasé uzavřené čáry obklopující proud a směr proudu a směr návratu magnetické siločáry odpovídají pravé straně pravidlo.

Specifikujeme, že směr tečny libovolného bodu siločáry magnetického pole je směrem magnetického pole (tj. B) v tomto bodě a že počet siločar magnetického pole na jednotku plochy kolmých k vektoru B se rovná velikost vektoru B v tomto bodě. Jinými slovy, kde je magnetické pole silné, je siločára magnetického pole hustší, a kde je magnetické pole slabé, je siločára magnetického pole tenčí.

Celkový počet čar magnetické síly procházejících povrchem se nazývá magnetický tok procházející povrchem a je reprezentován Φ. Výpočet magnetického toku je znázorněn na obrázku 2. Plošný prvek je vzat na povrch a mezi směrem jeho normály a směrem B bodu je vytvořen úhel θ. Magnetický tok prvku procházejícího oblastí je:
dφ=B×cosθ×ds (2)

Celkový tok S povrchem je tedy
φ=# B×cosθ×ds (3)

Když je B rovnoměrné a S je rovina a kolmá k B, magnetický tok rovinou S je:
φ = B×S (4)

Toto je vztah, který se často používá při magnetických měřeních.
Věta o spojitém toku: Když je rovina S uzavřeným povrchem, protože siločára magnetického pole je uzavřená čára, pak musí čára magnetického pole procházející uzavřeným povrchem procházet ostatními částmi uzavřeného povrchu, takže celkový magnetický tok přes každá uzavřená plocha musí být rovna nule. Pro vtip:
φ=# Bcosθds=0 (5)

Jednotkou magnetického toku je [Weber] v soustavě jednotek SI, [Maxwell] v soustavě jednotek CGSM a zkratka [Mai] symbol je reprezentován Mx.
1Wb=108Mx (6)

Intenzita magnetického pole, permeabilita a zákon ampérové ​​smyčky
Síla magnetického pole je fyzikální veličina zavedená pro usnadnění analýzy vztahu mezi magnetickým polem a proudem, je to také vektor, vyjádřený H, jeho vztah k intenzitě magnetické indukce je:
H = B/μ (7)
Kde: μ je permeabilita magnetického prostředí, určená povahou magnetického prostředí
Souhlas. V jednotkách SI je propustnost vakua:
μ0=4π×10-7 Henry/m (8)

Jednotkou H je [ampér/metr], v systému jednotek CGSM je propustnost vakua 1 a jednotkou H je [Oster], zkratka [Ao]. Jednotky jsou reprezentovány symboly: A je [ampér], Oe je [O] a H je [Henry].
1A/m=4π×10-3 Oe (9)

Ampérův zákon smyčky: V magnetickém poli sleduje vektor H libovolně uzavřenou křivku
Linkový integrál sigma se rovná algebraickému součtu proudů uzavřených v této uzavřené křivce. Pro vtip:
# H×cos ×dl=∑I (10)
Kde: je Úhel mezi směrem tečny křivky a směrem magnetického pole bodu.

Pomocí zákona Ampere-loop můžeme snadno vypočítat magnetické pole generované proudem s určitou prostorovou symetrií. Vypočítejte například sílu magnetického pole v bodě P uvnitř rovnoměrně těsně vinutého kruhového solenoidu, jak je znázorněno na obrázku 4. Vezměte soustředné kružnice o poloměru r přes bod P jako uzavřenou integrální křivku. V důsledku vztahu symetrie je síla magnetického pole v každém bodě kolem soustředného kruhu stejná a směr síly magnetického pole je podél směru tečny soustředného kruhu, tedy=0, takže:
# H×cos ×dl=H*2πr=NI (11)
Takže síla magnetického pole v bodě P: H=NI/ (2πr)

Kde N je počet závitů vinutí. Z tohoto vztahu je vidět, že síla magnetického pole je určena pouze rozložením proudu, který magnetické pole generuje, a nemá nic společného s vlastnostmi magnetického prostředí.